Вычисление термодинамических функций индивидуального вещества H2, расчет константы равновесия реакции 2MgOконд+Сграф - 2Mgконд+СО2. Построение и анализ диаграммы состояния двухкомпонентной системы La—Sb

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

Воронежский государственный технический университет

Физико-технический факультет

Кафедра физики, химии и технологии литейных процессов

КУРСОВАЯ РАБОТА

по дисциплине «Физическая химия»

Тема: Вычисление термодинамических функций индивидуального вещества H>2>, расчет константы равновесия реакции 2MgO>конд>+С>граф>↔ 2Mg>конд>+СО>2>.

Построение и анализ диаграммы состояния двухкомпонентной системы La—Sb.

Выполнил студент ЛП – 061 ____X_HACKER

группа подпись инициалы, фамилия

Руководитель А.Н. Корнеева

подпись инициалы, фамилия

Нормоконтроль А.Н. Корнеева

подпись инициалы, фамилия

Защищена________________Оценка______________________

2008 г

Воронежский государственный технический университет
 Кафедра физики, химии и технологии литейных процессов

ЗАДАНИЕ

На курсовую работу по дисциплине

«Физическая химия»

Специальность 150104: «Литейное производство черных и цветных металлов»

Тема работы: Вычисление термодинамических функций заданного вещества H и константы равновесия заданной реакции

2MgO>конд>+С>граф>↔ 2Mg>конд>+СО>2>

Построение и анализ диаграммы двойной системы La—Sb.

Содержание расчетно-пояснительной записки:

1 Вычисление термодинамических функций.

      Вычисление термодинамических функций H0(T)-H0(0), S0(T), Ф0(Т), G0(T)-G0(0) для заданного вещества H в интервале температур 100-500К.

      Описание физических и химических свойств вещества H, его применение.

      Расчет константы равновесия реакции 2MgO>конд>+С>граф>↔ 2Mg>конд>+СО>2> в интервале температур 1400 - 2400К, двумя способами и с помощью применения приведенной энергии Гиббса.

    Построение и исследование диаграммы состояния двойной системы La—Sb.

      Построение и исследование диаграммы состояния La—Sb по следующим пунктам:

        Построить диаграмму состояния в La—Sb масс.д. и молек.д., определить тип диаграммы состояния, дать фазовый состав всех ее областей.

        Установить формулы химических соединений, если таковые имеются на заданной диаграмме состояния La—Sb.

        Указать температуру начала и конца кристаллизации для расплава системы, La—Sb содержащей 0,6 ат.д. Sb.

        Определить природу и состав первых выпавших кристаллов из расплава, содержащего, 0,6 ат.д. Sb, а так же состав последних капель этого расплава.

        По правилу рычага для системы La—Sb содержащей 0,6 ат.д. Sb, при температуре 1200oC, определить массы равновесных фаз, если было взято 50 г исходного сплава.

        Найти число степеней свободы, в точках, соответствующих следующему составу системы и температуре:

Состав 0,4 ат.д. Sb, температура 1690oC

Состав 0,2 ат.д. Sb, температура 800 oC

Состав 0.8 ат.д. Sb, температура 1400oC

        Нарисовать кривую охлаждения для системы, содержащей, 0,6 ат.д. Sb, и дать полное описание процесса охлаждения.

Руководитель работы:

Корнеева А.Н._________________________

Исполнитель:

Щербаков А.Е.________________________

Дата выдачи задания_____________________

Дата сдачи курсовой работы_____________

Дата защиты __________________________

СОДЕРЖАНИЕ

Задание

Содержание

1. Вычисление термодинамических функций

1.1. Вычисление термодинамических функций H0(T) - H0(0), S0(T), Ф0(T),

G0(T) - G0(0) для заданного вещества Н>2> в интервале температур

100-500К.

1.2. Описание физических, химических свойств вещества H>2 >и его

применение.

1.3. Расчет константы равновесия реакции

2MgO>конд>+С>граф>↔ 2Mg>конд>+СО>2> в интервале температур 1400-2400К двумя

способами: с помощью энтропии и приведенной энергии Гиббса.

2. Построение и исследование диаграммы состояния двухкомпонентной

Системы La—Sb .

2.1. Построение и исследование диаграммы состояния La—Sb по

следующим пунктам:

2.1.1. Построить диаграмму состояния La—Sb в масс. д. и молек. д.,

определить тип диаграммы состояния, дать фазовый состав всех её областей.

2.1.2.Установить формулы химических соединений, если таковые

имеются на заданной диаграмме состояния La—Sb.

2.1.3. Указать температуру начала и конца кристаллизации

для расплава системы La—Sb, содержащей 0.6 ат. д. Sb.

2.1.4. Определить природу и состав первых выпавших кристаллов из

расплава, содержащего 0.6 ат Sb ат. д., а также состав последних

капель этого расплава.

2.1.5. По правилу рычага для системы La—Sb, содержащей 0.6 ат. д. Sb

при температуре 12000C, определить массы равновесных фаз,

если было взято 50 г исходного сплава.

        Нахождение количества степеней свободы в точках,

соответствующих следующему составу системы и температуре:

Состав 0,4 ат.д. Sb, температура 1690oC

Состав 0,2 ат.д. Sb, температура 800 oC

Состав 0.8 ат.д. Sb, температура 1400oC

2.1.7. Кривая охлаждения для системы, содержащей 0.6 ат.д Sb, и полное описание процесса охлаждения.

Приложение А

Приложение Б

Приложение В

Приложение Г

Приложение Д

Список литературы

    ВЫЧИСЛЕНИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ ФУНКЦИЙ.

      Для вычисления термодинамических функций H°(T)-H°(0), S°(T), Ф°(Т), G°(Т)-G°(0) заданного вещества H, в интервале температур 100-500 К с шагом 25 К используем табличные значения термодинамических функций С>р>(Т), S0(100) и H0(100)-H0(0), приведенные в источнике [1]. Расчет термодинамических функций при температурах 100, 200, 300, 400, 500 К производим по формулам из источника [2]:

а) изменение энтальпии

(1)

б) изменение энтропии (2)

в) изменение энергии Гиббса (3)

г) изменение приведенной энергии Гиббса:

, (4)

где:

— высокотемпературная составляющая стандартной энтальпии;

— значение стандартной теплоёмкости ;

— стандартная энтропия индивидуального вещества при указанной температуре;

— приведённая энергия Гиббса;

— разность стандартных энергий Гиббса при заданной температуре и при 0 К.

Для обеспечения точности вычисления термодинамических функций индивидуального вещества при указанных температурах с ошибкой не выше ~1%, стоградусный интервал, с которым приведены теплоемкости в источнике [1], разбивается на четыре равные части, и проводятся вычисления термодинамических функций и c шагом 25К, что достигается с помощью аппроксимации уравнений.

Выполнение расчетов термодинамических функций индивидуального вещества вышеизложенным образом осуществляется с помощью специальной компьютерной программы.

Значение термодинамических функций C0(T) и C0(T)/T для индивидуального вещества H приведены в таблице 1.

Таблица 1

значение функций С0(Т) и С0(Т)/Т для H.

Т,К

С0(Т), Дж/моль*К

С0(Т)/Т

100

28.1550

0.2816

125

27.3679

0.2281

150

27.0895

0.1880

175

27.1611

0.1585

200

27.4470

0.1372

225

27.8350

0.1220

250

28.2358

0.1111

275

28.5837

0.1028

300

28.8360

0.0961

325

28.9732

0.0901

350

28.9993

0.0842

375

28.9411

0.0782

400

28.8490

0.0721

425

28.7965

0.0664

450

28.8803

0.0617

475

29.2204

0.0599

500

29.9600

0.0591

Примечание: С0(Т) – теплоёмкость вещества, рассчитывается при P=const.

Таблица 2.

Значение функций H0(T)-H0(0),S0(T),G0(T)-G0(0) для H.

Т,К

Н0(Т)-Н0(0), кДж/моль

S0(T), Дж/моль*К

Ф0(Т), Дж/моль*К

G0(T)-G0(0), кДж/моль

100

2.9990

100.6160

70.6260

-7.06260

200

5.7315

120.1235

91.4662

-18.29323

300

8.5517

131.4133

102.9076

-30.87229

400

11.4462

139.8283

111.2128

-44.48514

500

14.3515

146.1412

117.4382

-58.71912

Примечание:

Н0(Т)-Н0(0)—изменение энтальпии;

S0(T)—энтропия; Ф0(Т)—приведённая энергия Гиббса;

G0(T)-G0(0)—изменение энергии Гиббса.

Вывод: При вычислении термодинамических функций с помощью готовых программ мы показали, что ошибка в расчетах не превышает 1 %, в сравнении с приложением А. Из результатов вычислений видно, что, так как функция является возрастающей функцией температуры, то , являются возрастающими функциями температуры, что и следует из законов термодинамики . (графики 1—3).

1.2 История открытия водорода. Выделение горючего газа при взаимодействии кислот и металлов наблюдали в 16 и 17 веках на заре становления химии как науки. Знаменитый английский физик и химик Г. Кавендиш в 1766 г. исследовал этот газ и назвал его «горючим воздухом». При сжигании «горючий воздух» давал воду, но приверженность Кавендиша теории флогистона помешала ему сделать правильные выводы. Французский химик А. Лавуазье совместно с инженером Ж. Менье, используя специальные газометры, в 1783 г. осуществил синтез воды, а затем и ее анализ, разложив водяной пар раскаленным железом. Таким образом, он установил, что «горючий воздух» входит в состав воды и может быть из нее получен. В 1787 Лавуазье пришел к выводу, что «горючий воздух» представляет собой простое вещество, и, следовательно, относится к числу химических элементов. Он дал ему название hydrogene (от греческого hydor — вода и gennao — рождаю) — «рождающий воду». Установление состава воды положило конец «теории флогистона». Русское наименование «водород» предложил химик М. Ф. Соловьев в 1824 году. На рубеже 18 и 19 века было установлено, что атом водорода очень легкий (по сравнению с атомами других элементов), и вес (масса) атома водорода был принят за единицу сравнения атомных масс элементов. Массе атома водорода приписали значение, равное 1.

Физические свойства. Газообразный водород может существовать в двух формах (модификациях) — в виде орто- и пара-водорода.

В молекуле ортоводорода (т. пл. −259,20 °C, т. кип. −252,76 °C) ядерные спины направлены одинаково (параллельны), а у параводорода (т. пл. −259,32 °C, т. кип. −252,89 °C) — противоположно друг другу (антипараллельны).

Разделить аллотропные формы водорода можно адсорбцией на активном угле при температуре жидкого азота. При очень низких температурах равновесие между ортоводородом и параводородом почти нацело сдвинуто в сторону последнего. При 80 К соотношение форм приблизительно 1:1. Десорбированный параводород при нагревании превращается в ортоводород вплоть до образования равновесной при комнатной температуре смеси (орто-пара: 75:25). Без катализатора превращение происходит медленно, что даёт возможность изучить свойства отдельных аллотропных форм. Молекула водорода двухатомна — Н₂. При обычных условиях — это газ без цвета, запаха и вкуса. Водород — самый легкий газ, его плотность во много раз меньше плотности воздуха. Очевидно, что чем меньше масса молекул, тем выше их скорость при одной и той же температуре. Как самые легкие, молекулы водорода движутся быстрее молекул любого другого газа и тем самым быстрее могут передавать теплоту от одного тела к другому. Отсюда следует, что водород обладает самой высокой теплопроводностью среди газообразных веществ. Его теплопроводность примерно в семь раз выше теплопроводности воздуха. [5]

Атомный номер

1

Атомная масса

1,00797 а.е.м.

Атомный объём

14,4 см3/моль

Электроотрицательность

2,2

Атомный радиус

0,79 А

Ковалентный радиус

0,32 А

Степень окисления

+1, иногда -1

Плотность

8,988Е-5 г/см3

Теплота распада

0,05868 кДж/моль

Температура кипения

-252,87 0С

Удельная теплоёмкость

14,304 Дж/г*К

Температура плавления

-255,34 0С

Температура перехода в сверхпроводящее состояние

0 К

Теплопроводность

0,1717 Вт/(моль*К) при 273 К

Теплота парообразования

0,44936 кДж/моль

Химические свойства. Электронная формула водорода 1s1. Молекулы водорода Н₂ довольно прочны, и для того, чтобы водород мог вступить в реакцию, должна быть затрачена большая энергия: Н₂=2Н - 432 кДж. Поэтому при обычных температурах водород реагирует только с очень активными металлами, например с кальцием, образуя гидрид кальция: Ca + Н>2> = СаН>2> и с единственным неметаллом - фтором, образуя фтороводород: F>2>+H>2>=2HF. С большинством же металлов и неметаллов водород реагирует при повышенной температуре или при другом воздействии, например при освещении. Он может "отнимать" кислород от некоторых оксидов, например: CuO + Н₂ = Cu + Н₂0. Записанное уравнение отражает реакцию восстановления. Реакциями восстановления называются процессы, в результате которых от соединения отнимается кислород; вещества, отнимающие кислород, называются восстановителями (при этом они сами окисляются). Реакция восстановления противоположна реакции окисления. Обе эти реакции всегда протекают одновременно как один процесс: при окислении (восстановлении) одного вещества обязательно одновременно происходит восстановление (окисление) другого.

N>2> + 3H>2> → 2NH>3>

С галогенами образует галогеноводороды:

F>2> + H>2> → 2HF, реакция протекает со взрывом в темноте и при любой температуре,

Cl>2> + H>2> → 2HCl, реакция протекает со взрывом, только на свету.

С сажей взаимодействует при сильном нагревании:

C + 2H>2> → CH>2 > [5]

Распространенность в природе и получение. Водород широко распространён в природе, его содержание в земной коре (литосфера и гидросфера) составляет по массе 1%, а по числу атомов 16%. Водород входит в состав самого распространённого вещества на Земле — воды (11,19% водород по массе), в состав соединений, слагающих угли, нефть, природные газы, глины, а также организмы животных и растений (т. е. в состав белков, нуклеиновых кислот, жиров, углеводов и др.). В свободном состоянии водород встречается крайне редко, в небольших количествах он содержится в вулканических и других природных газах. Ничтожные количества свободного водорода (0,0001% по числу атомов) присутствуют в атмосфере. В околоземном пространстве водород в виде потока протонов образует внутренний («протонный») радиационный пояс Земли. В космосе водород является самым распространённым элементом. В виде плазмы он составляет около половины массы Солнца и большинства звёзд, основную часть газов межзвёздной среды и газовых туманностей. Водород присутствует в атмосфере ряда планет и в кометах в виде свободного H>2>, метана CH>4>, аммиака NH>3>, воды H>2>O, радикалов типа CH, NH, OH, SiH, PH и т.д. В виде потока протонов водород входит в состав корпускулярного излучения солнца и космических лучей. Обыкновенный водород состоит из смеси 2 устойчивых изотопов: лёгкого водорода, или протия (1H), и тяжёлого водорода, или дейтерия (2H, или D). В природных соединениях водорода на 1 атом 2H приходится в среднем 6800 атомов 1H. Искусственно получен радиоактивный изотоп — сверхтяжёлый водород, или тритий (3H, или Т), с мягким β-излучением и периодом полураспада T>1/2> = 12,262 года. В природе тритий образуется, например, из атмосферного азота под действием нейтронов космических лучей; в атмосфере его ничтожно мало (4·10-15% от общего числа атомов водорода). Получен крайне неустойчивый изотоп 4H. Массовые числа изотопов 1H, 2H, 3H и 4H, соответственно 1,2, 3 и 4, указывают на то, что ядро атома протия содержит только 1 протон, дейтерия — 1 протон и 1 нейтрон, трития — 1 протон и 2 нейтрона, 4H — 1 протон и 3 нейтрона. Большое различие масс изотопов водорода обусловливает более заметное различие их физических и химических свойств, чем в случае изотопов других элементов. Различают лабораторные и промышленные способы получения водорода. В лабораторных условиях в настоящее время применяется: взаимодействие активных металлов с кислотами — неокислителями:

Zn + 2HCl = ZnCl>2> + H>2>

взаимодействие алюминия (или цинка) с водными растворами щелочей:

2Al + 2NaOH + 6H>2>O = 2Na[Al(OH)>4>] + 3H>2>

В промышленности: электролиз воды и водных растворов щелочей и солей:

2H>2>O = 2H>2>+ O>2>

2NaCl + 2H>2>O = H>2>+ Cl+ 2NaOH

пропускание паров воды над раскалённым углём при 1000 0C:

C + H>2>O = CO + H>2>

конверсия метана при 900 0C:

CH>4> + H>2>O = CO + 3H>2 >[6]> >

Применение. Широкое применение водород нашел в химической промышленности — при синтезе аммиака, изготовления соляной и метиловой кислот, получения метилового спирта. В пищевой промышленности его используют для превращения жидких жиров в твердые (их гидрогенизации). Учитывая «невесомость» водорода, им заполняли и заполняют оболочки летательных аппаратов легче воздуха. Сначала это были воздушные шары, позднее — аэростаты и дирижабли, сегодня (вместе с гелием) — метеорологические зонды. Высокая температура горения, а в сочетании с электрической дугой она достигает 4000 0С, обеспечивает расплав даже самых тугоплавких металлов. Поэтому кислородно-водородные горелки используют для сварки и резки металлов. В цветной металлургии восстановлением водородом получают особо чистые металлы из оксидов. В космической технике отечественная ракета-носитель «Энергия» с успехом использует водород в качестве топлива. Водород используют при синтезе хлороводорода HCl, метанола СН>3>ОН, при гидрокрекинге (крекинге в атмосфере водорода) природных углеводородов, как восстановитель при получении некоторых металлов. Гидрированием природных растительных масел получают твердый жир — маргарин. Жидкий водород находит применение как ракетное топливо, а также как хладагент.

Одно время высказывалось предположение, что в недалеком будущем основным источником получения энергии станет реакция горения водорода, и водородная энергетика вытеснит традиционные источники получения энергии (уголь, нефть и др.). При этом предполагалось, что для получения водорода в больших масштабах можно будет использовать электролиз воды. Электролиз воды — довольно энергоемкий процесс, и в настоящее время получать водород электролизом в промышленных масштабах невыгодно. Но ожидалось, что электролиз будет основан на использовании среднетемпературной (500-600°C) теплоты, которая в больших количествах возникает при работе атомных электростанций. Эта теплота имеет ограниченное применение, и возможности получения с ее помощью водорода позволили бы решить как проблему экологии (при сгорании водорода на воздухе количество образующихся экологически вредных веществ минимально), так и проблему утилизации среднетемпературной теплоты. Однако после Чернобыльской катастрофы развитие атомной энергетики повсеместно свертывается, так что указанный источник энергии становится недоступным. Поэтому перспективы широкого использования водорода как источника энергии пока сдвигаются, по меньшей мере, до середины 21-го века.

Особенности обращения: водород не ядовит, но при обращении с ним нужно постоянно учитывать его высокую пожаро- и взрывоопасность, причем взрывоопасность водорода повышена из-за высокой способности газа к диффузии даже через некоторые твердые материалы. Перед началом любых операций по нагреванию в атмосфере водорода следует убедиться в его чистоте (при поджигании водорода в перевернутой вверх дном пробирке звук должен быть глухой, а не лающий). [6]> >

1.3 Расчёт константы равновесия реакции 2MgO>конд>+С>граф>↔ 2Mg>конд>+СО>2> в интервале температур 1400 - 2400K, двумя способами, с помощью энтропии и приведенной энергии Гиббса.

Используя справочные данные по температурной зависимости изменения энтальпии реагентов, их энтропии, приведённой энергии Гиббса рассчитываем логарифм константы равновесия lnK>p> реакции 2MgO>конд>+С>граф>↔ 2Mg>конд>+СО>2>, в интервале температур 1400 - 2400K [1].

Расчёт производится двумя способами.

    С использованием абсолютных значений энтропии:

(5)

где n>i> – соответствующие стехиометрические коэффициенты, S°>i>(T) – стандартная абсолютная энтропия индивидуального вещества при данной температуре, H0>i>(T) – H0>i>(0) – высокотемпературные составляющие энтальпии индивидуального вещества, ∆>f>H>0>(0) – стандартная энтальпия образования индивидуального вещества при Т = 0 К [2].

Расчет при температуре 2000 К:

Σ n>i>> >S>i>o (T) = 2*S0>Mg>(2000)+ S0>CO>>2>(2000)- 2*S0>MgO>> конд>(2000)- S0>C>> граф>(2000)= 2*99,802+309,193-2*119,027-40,892=229,851 Дж/мольК

Σ n>i> [H>i>0(T)- H>i>0(0)+∆>f> H>i>0(0)]=2*[H>Mg>0(2000)- H>Mg>0(0)+ ∆>f> H>Mg>0(0)]+ [H>CO>>2>0(2000)- H>CO>>2>0(0)+ ∆>f> H>CO>>2>0(0)]- 2*[H>MgO>0(2000)- H>MgO>0(0)+ ∆>f> H>MgO>0(0)]- [H>C>0(2000)- H>C>0(0)+ ∆>f> H>C>0(0)]= 2*68,200+100,825-393,142-2*(91,426-597,319)-36,703=819,166 кДж/моль

lnK>p>==27.65-49.29=-21.63

2) С помощью приведенной энергии Гиббса:

, где (6)

- приведенная энергия Гиббса; - стандартная теплота образования индивидуального вещества при Т=0 К.

Σ n>i> Ф>i>0 (T)= 2*Ф>Mg>0(2000)+ Ф>CO>>2>0(2000)- 2*Ф>MgO>0(2000)- Ф>C>0(2000)= 2*65.703+258.781-2*73.314-22.540=221.019 Дж/мольК

Σ n>i>∆>f> H>i>0(0)= 2*∆>f> H>Mg>0(0)+ ∆>f> H>CO>>2>0(0)- 2*∆>f> H>MgO>0(0)- ∆>f> H>C>0(0)=

0-393.142+2*597.319-0=801,496 кДж/моль

lnK>p>==26.6-48.3=-21.63

Аналогично рассчитывается константа равновесия химической реакции и для всех остальных температур из интервала 1400 -2400K; все необходимые данные находятся в таблицах приложений. Полученные результаты для всего интервала температур приведены в таблице 3.

Таблица 3.

Расчет ln K>p> двумя способами в интервале температур 1400-2400K

T,K

1/T, К*106

I способ,lnK>P>

I способ,lnK>P>

K>p>

1400

714

-42,85

-42,85

2.45*10-19

1500

666

-38,09

-38,09

2.86*10-17

1600

625

-33,97

-33,97

1.76*10-15

1700

588

-30,34

-30,34

6.66*10-14

1800

556

-27,11

-27,11

1.68*10-12

1900

526

-24,22

-24,22

3.03*10-11

2000

500

-24,63

-21,63

4.04*10-10

2100

476

-19,28

-19,28

4*10-9

2200

455

-17,15

-17,15

3.5*10-8

2300

435

-15,24

-15,24

2.4*10-7

2400

417

-13,34

-13,34

1.61*10-6

Используя полученный график (рисунок 4) и формулу:

(7)

рассчитаем среднее значение теплового эффекта реакции:

Вывод: Данная реакция является эндотермической, так как с ростом температуры увеличивается константа равновесия и равновесие смещается в сторону прямой реакции.

Вывод основан на принципе Ле – Шателье, который гласит: если на систему, находящуюся в равновесии, воздействовать извне и тем изменить условия, определяющие положение равновесия, то в системе усиливается то из направлений процесса, течение которого ослабляет влияние этого воздействия, в результате чего положение равновесия сместится в этом же направлении. [4]

2.ПОСТРОЕНИЕ И ИССЛЕДОВАНИЕ ДИАГРАММЫ СОСТОЯНИЯ ДВУХКОМПОНЕНТНОЙ СИСТЕМЫ La—Sb

2.1 Построение и исследование диаграммы состояния La—Sb в атомных и массовых долях.

2.1.1 Данная диаграмма, изображённая на рисунке 5, является двухкомпонентной системой с полной растворимостью в жидком состоянии, с отсутствием растворимости в твердом состоянии, с образованием одного устойчивого химического соединения конгруэнтного плавления и образованием трех неустойчивых химических соединении инконгруэнтного плавления, с вырожденной эвтектикой.

Фазовый состав:

I (L): жидкий расплав;

II (L + S>La>): жидкий расплав + кристаллы твердого р-ра на основе компонента La;

III (L + S>La>>2>>Sb>): жидкий расплав + кристаллы твердого р-ра на основе компонента La>2>Sb;

IV (S>La>> >+ S>La>>2>>Sb>): кристаллы твердого р-ра на основе компонента La + неустойчивое химическое соединение La>2>Sb ;

V (L+S>La>>3>>Sb>>2>): жидкий расплав + устойчивое химическое соединение La>3>Sb>2>;

VI (L+S>La>>2>>Sb>>3>): жидкий расплав + устойчивое химическое соединение La>3>Sb>2>;

VII (S>La>>2>>Sb>> >+ S>La>>3>>Sb>>2>): неустойчивое химическое соединение LaSb>3>+ устойчивое химическое соединение La>2>Sb>3>;

VIII (S>La>>3>>Sb>>2 >+ S>LaSb>): неустойчивое химическое соединение LaSb+ устойчивое химическое соединение La>3>Sb>2>;

IX (L+ S>LaSb>): жидкий расплав + неустойчивое химическое соединение LaSb;

X (S>LaSb>> >+ S>LaSb>>2>): неустойчивое химическое соединение LaSb+ неустойчивое химическое соединение LaSb>2>;

XI (L+ S>LaSb>>2>): жидкий расплав + неустойчивое химическое соединение LaSb>2>;

XII (S>LaSb>>2 >+ S>Sb>): кристаллы твердого р-ра на основе компонента Sb + неустойчивое химическое соединение LaSb>2>.

Точкa эвтектики:

E>1>: L>E>>1 >↔ S>La>> >+ S>La>>2>>Sb> С=0 Ф=3

Переведём в массовые доли точки, соответствующие следующим атомным долям cурьмы: A=0,5 ат.д.; B=0,6 ат.д; C=0,74. Для этого воспользуемся следующеё формулой:

Проведём пересчёт для каждой из точек:

A:

B:

C:

2.1.2 На данной диаграмме имеется четыре химических соединения, которые условно обозначили следующим образом:> >La>x>Sb>y>> , >La>z>Sb>w>> , >La>a>Sb>b>> , >La>c>Sb>d>> .> Индексы при химических элементах соответствуют количеству атомов. А количество атомов, в свою очередь, находится из отношения атомных долей этих элементов. Ниже приведены расчёты этих индексов:

x:y=атомная доля(La):атомная доля(Sb).

La>x>Sb>y>

x:y=0.33:0.67

x:y=1:2

Отсюда следует, что химическая формула данного химического соединения LaSb>2.>

Аналогично, находим индексы для химического соединения La>z>Sb>w>:

z:w=0.6:0.4

z:w=3:2

Следовательно, химическая формула данного соединения – La>3>Sb>2>.

Для химического соединение La>a>Sb>b>

a:b=0.5:0.5

a:b=1:1

Данная формула выглядит следующим образом: LaSb

Химическое соединение La>c>Sb>d>

c:d=0.33:0.67

c:d=1:2

Получили химическое соединение, в котором содержание меди и лантана находится в равных пропорциях – LaSb>2>.

Скомпонуем полученные результаты: La>2>Sb, La>3>Sb>2>, LaSb>,> LaSb>2.>

2.1.3 Температура начала кристаллизации расплава системы La—Sb, содержащей 0,6 ат.д. Sb, равна 1475С, температура конца кристаллизации равна 1110С.

2.1.4 Первые выпавшие кристаллы из расплава, содержащего 0,6 ат. д. Sb находятся в виде неустойчивого химического соединения LaSb. Составу последней капли этого расплава соответствует точка перитектики Р>3>, содержащая 0,74 ат.д. Sb.

2.1.5 Воспользовавшись данными, полученными в пункте 2.1.1, определим по правилу рычага для системы La - Sb, содержащей 0,6 ат.д. Sb при температуре 12000C и при массе сплава 50г массы равновесных фаз:

m>S>=m>L>

m>S>=m>L>> >m>S>=29,2г> >

m>S>+m>L> =50г m>L> =20,8г

2.1.6 Число степеней свободы находится по правилу фаз Гиббса: С=К-Ф+1, где С - степень свободы, которая характеризует число независимых параметров, которые можно свободно изменять; Ф - число фаз системы; К - число компонентов системы.

Отсюда следует, что система, у которой:

состав 40 ат. д. Sb, температура 16900С, имеет: К=2, Ф=3, С=2-3+1=0;

состав 20 ат. д.Sb, температура 8000С, имеет: К=2, Ф=2, С=2-2+1=1;

состав 80 ат. д. Sb, температура 14000C, имеет: К=2, Ф=1, С=2-1+1=2.

2.1.7. При температуре, выше 14750C, состав системы La-Sb находится в виде расплава, Ф=1, С=2. При охлаждении до температуры 14750C расплав становится насыщенным неустойчивым химическим соединением LaSb, и начинается его кристаллизация. Система становится двухфазной, С=1. При дальнейшем охлаждении до температуры 11100C растет масса кристаллов химического соединения LaSb, состав расплава изменяется по кривой MP>3>, в нем увеличивается содержание сурьмы. Температуре 11100C соответствует точка перитектики P>3, >отвечающая составу его последних капель, здесь происходит перитектическое превращение:. Кристаллизация расплава заканчивается при температуре 11100C. При температуре ниже 11100C происходит охлаждение механической смеси твердых химических соединений LaSb и LaSb>2>, Ф=1, С=2.

Приложение А

Зависимость теплоемкости Н>2> от температуры

T.К

100

2,999

100,616

70,624

28,155

200

5,693

119,301

90,836

27,477

300

8,468

130,747

102,169

28,849

400

11,426

139,104

110,538

29,181

500

14,349

145,626

116,527

29,260
Приложение Б

Значение термодинамических функций для Mg.

T,К

1400

47.620

87.569

55.554

34.300

1500

51.050

89.935

55.902

34.300

1600

54.480

92.149

58.099

34.300

1700

57.910

94.228

60.163

34.300

1800

61.340

96.189

62.111

34.300

1900

64.770

98.043

63.954

34.300

2000

68.200

99.802

65.703

34.300

2100

71.630

101.476

67.367

34.300

2200

75.060

103.072

68.954

34.300

2300

78.490

104.596

70.470

34.300

2400

81.920

106.056

71.923

34.300

Приложение В

Значение термодинамических функций для MgO.

T.К

1400

58.856

99.696

57.656

52.890

1500

64.168

103.361

60.582

53.341

1600

69.524

106.818

63.365

53.793

1700

74.927

110.093

66.018

54.255

1800

80.376

113.207

68.554

54.736

1900

85.875

116.180

70.983

55.243

2000

91.426

119.027

73.314

55.783

2100

97.033

121.763

75.557

56.363

2200

102.700

124.399

77.717

56.991

2300

108.433

126.947

79.803

57.674

2400

114.237

129.417

81.819

58.416

Приложение Г

Значение термодинамических функций для CO>2 >

T.К

1400

65.273

288.086

241.462

57.818

1500

71.085

292.095

244.705

58.397

1600

76.950

295.880

247.787

58.898

1700

82.862

299.464

250.722

59.334

1800

88.815

302.867

253.525

59.717

1900

94.804

306.105

256.208

60.054

2000

100.825

309.193

258.781

60.354

2100

106.874

312.144

261.252

60.622

2200

112.948

314.970

263.630

60.862

2300

119.045

317.680

265.922

61.080

2400

125.163

320.284

268.133

61.278

>>

Приложение Д

Значение термодинамических функций для C>.>

T.К

1400

21.960

32.138

16.453

23.919

1500

24.367

33.799

17.554

24.225

1600

26.802

35.271

18.619

24.464

1700

29.258

26.859

19.649

24.543

1800

31.729

38.272

20.645

24.775

1900

34.212

39.614

21.608

24.875

2000

36.703

40.892

22.540

24.957

2100

39.203

42.112

23.444

25.034

2200

41.710

43.278

24.319

25.121

2300

44.228

44.397

25.168

25.231

2400

46.758

45.474

25.991

25.379

Список литературы.

    Термодинамические свойства индивидуальных веществ. Т.1-4 книга вторая. Таблицы термодинамических свойств: Справочное издание / Под ред. В.П. Глушкова. – М.: Наука 1979.

    Методические указания для выполнения курсовой работы по дисциплинам «Физическая химия» и «Химия». /ВГТУ; Сост. В.В. Корнеева, А.А Щетинин, Ю.П. Хухрянский, А.Н. Корнеева, 2002. 24 с.

    Реми Г.Курс неорганической химии. 11-е издание, выполненное кандидатом химических наук А.И.Григорьевым .Т.1-4-М.:Мир,1972.

    Коровин Н.В., Общая химия. – М.: Высшая школа, 2007.

    Интернет. Сайт http://him.1september.ru.

    Некрасов Б. Водород, Курс общей химии, 14 изд., М., 1962;