ЭЛТ с магнитной отклоняющей системой
ЭЛТ с магнитной отклоняющей системой.
Электронно-лучевыми приборами называют такие электронные электровакуумные приборы, в которых используется поток электронов, сконцентрированный в форме луча или пучка лучей. Электронно-лучевой прибор, имеющий форму трубки, обычно называют электронно-лучевой трубкой.
Управление пространственным положением луча осуществляется с помощью электрических (электростатическая отклоняющая система) и магнитных (магнитная отклоняющая система) полей, а управление плотностью тока – с помощью электрических полей. Электронно-лучевые приборы используются для получения видимого изображения электрических сигналов, а также для запоминания (хранения) сигналов.
Отклоняющая система служит для управления положением луча в пространстве. В трубках с магнитным управлением отклоняющая система состоит из двух пар отклоняющих катушек.
Рис.1. Траектория движения электронов в магнитной отклоняющей системе.
Магнитная отклоняющая система обычно содержит две пары катушек, надеваемых на горловину трубки и образующих магнитные поля во взаимно перпендикулярных направлениях. Рассмотрим отклонение электрона магнитным полем одной пары катушек, считая, что поле ограничено диаметром катушки и в этом пространстве однородно. На рис.1 силовые линии магнитного поля изображены уходящими от зрителя перпендикулярно плоскости чертежа. Электрон с начальной скоростью V>0> движется в магнитном поле, вектор индукции B которого нормален к вектору скорости V>0>, по окружности с радиусом
П
о
выходе из магнитного поля электрон
продолжает движение по касательной к
его криволинейной траектории в точке
выхода из поля. Он отклонится от оси
трубки на некоторую величину z = L tg.
При малых углах
tg ;
z
L.
В
еличина
центрального угла
= s/r
l>1>/r,
где s – кривая, по которой движется
электрон в поле В. Подставляя сюда
значение r, получаем:
Т
аким
образом, отклонение электрона равно:
Выражая скорость V>0> электрона через напряжение на аноде, получаем:
У
читывая,
что индукция магнитного поля пропорциональна
числу ампер-витков wI, можно записать:
Конструкция отклоняющих катушек. Отклоняющие катушки с ферромагнитными сердечниками позволяют увеличить плотность потока магнитных силовых линий в необходимом пространстве. Катушки с ферромагнитными сердечниками применяются только при низкочастотных отклоняющих сигналах, так как с увеличением частоты отклоняющего напряжения возрастают потери в сердечнике. В телевизионных и радиолокационных электронно-лучевых трубках обычно применяются отклоняющие катушки без сердечника. Стремясь получить более однородное магнитное поле, края катушки отгибают, а саму катушку изгибают по форме горловины трубки. Витки в катушке распределяют неравномерно: Число витков на краях обычно в 2 – 3 раза больше, чем в середине. Для уменьшения поля рассеяния катушки без сердечника обычно заключаются в стальной экран.
Достоинства и недостатки электростатической и магнитной систем отклонения. Отклонение луча магнитным полем в меньшей степени зависит от скорости электрона, чем для электростатической системы отклонения. Поэтому магнитная отклоняющая система находит применение в трубках с высоким анодным потенциалом, необходимым для получения большой яркости свечения экрана.
К недостаткам магнитных отклоняющих систем следует отнести невозможность их использования при отклоняющих напряжениях с частотой более 10 – 20 кГц, в то время как обычные трубки с электростатическим отклонением имеют верхний частотный предел порядка десятков мегагерц и больше. Кроме того, потребление магнитными отклоняющими катушками значительного тока требует применения мощных источников питания.
Достоинством магнитной отклоняющей системы является ее внешнее относительно электронно-лучевой трубки расположение, что позволяет применять вращающиеся вокруг оси трубки отклоняющие системы.
Статические и физические параметры транзистора.
Транзистором называют электропреобразовательный полупроводниковый прибор с одним или несколькими электрическими переходами, пригодный для усиления мощности, имеющий три или более выводов.
Физические параметры транзистора.
Токи в транзисторе определяются рядом физических процессов в электронно-дырочных переходах и в объеме базы, характеризуемых соответствующими параметрами. Физические параметры играют важную роль при анализе работы транзистора на переменном токе с сигналами малых амплитуд. Большинство этих параметров являются дифференциальными величинами и используются в качестве так называемых малосигнальных параметров транзистора.
Рассмотрим основные процессы и физические параметры транзистора.
Токи в транзисторе.
В активном режиме работы транзистора дырки, инжектируемые из эмиттера, движутся затем в базе и втягиваются полем коллекторного перехода, образуя коллекторный ток I>K>. В следствие рекомбинации в базе и других причин I>K> < I>Э>. На основании закона Кирхгофа для токов в цепях электродов транзистора можно записать: I>Э> = I>K> + I>Б>.
В активном режиме к эмиттерному переходу приложено прямое напряжение и через переход течет ток I>Э>, который содержит составляющие I>Эр> и I>Эп> – токов инжекции дырок из эмиттера в базу и электронов из базы в эмиттер, составляющую I>Эr> – тока рекомбинации в эмиттерном переходе, а также ток утечки I>Эу>: I>Э> = I>Эр> + I>Эп> + I>Эr> + I>Эу>.
Токами I>Эп>, I>Э>>r>, I>Эу> пренебрежем: I>Э> I>Эр>.
Ток коллектора – это ток через переход, к которому в активном режиме приложено обратное напряжение. Помимо обратного тока через коллекторный переход протекает ток экстракции дырок из базы в коллектор равный дырочной составляющей эмиттерного тока за вычетом тока, обусловленного рекомбинацией дырок в базе.
Ток базы может быть определен как разность токов эмиттера и коллектора.
Обратные токи переходов.
Обратным током коллектора (или эмиттера) называют ток при заданном обратном напряжении на коллекторном (или эмиттерном) переходе при условии, что цепь другого перехода разомкнута: I>Э> = 0 (или I>К> = 0)
Поскольку обратный ток коллектора, определяемый процессами генерации носителей в коллекторе, базе и коллекторном переходе, представляет собой не управляемую процессами в эмиттерном переходе часть коллекторного тока. Ток I>КБО> играет важную толь в работе транзистора в активном режиме, когда коллекторный переход находится под обратным напряжением.
Соответственно обратный ток эмиттера I>ЭБО> представляет собой составляющую эмиттерного тока, значения которого определяется процессами генерации носителей в эмиттере, базе и в области эмиттерного перехода. Этот ток имеет важное значение при работе транзистора в инверсном режиме (эмиттерный переход включен в обратном направлении).
Помимо токов I>КБО> и I>ЭБО>, измеряемых в режиме холостого хода в цепи эмиттера или коллектора соответственно, в транзисторе различают также обратные токи I>КБК> и I>ЭБК>.
Ток I>КБК>, текущий через коллекторный переход при обратном напряжении на этом переходе, измеряется в условиях короткого замыкания цепи эмиттер – база. Аналогично ток I>ЭБК > – это ток в эмиттерном переходе при обратном напряжении на этом переходе и при условии, что цепь коллектор – база замкнута накоротко.
Коэффициенты передачи тока.
С учетом понятия обратного тока коллектора ток I>К> для активного режима работы следует представить как сумму двух составляющих: тока I>КБО> и части эмиттерного тока, который определяется потоком носителей, инжектированных в базу и дошедших до коллекторного перехода.
Следовательно,
I>К> = I>Э> + I>КБО>.
В
еличина
называется коэффициентом эмиттерного тока. Обычно < 1. В инверсном режиме (коллекторный переход включен в прямом, а эмиттерный – в обратном направлении) ток эмиттера равен:
I>Э> = >1>I>К> + I>ЭБО>.
В
еличина
называется инверсным коэффициентом передачи коллекторного тока. Как правило, >1> < .
С помощью коэффициентов и >1> можно установить связь между обратными токами:
I>КБО> = I>КБК>(1 – >1>);
I>ЭБО> = I>ЭБК>(1 – >1>);
В транзисторе, включенном по схеме с общим эмиттером, входным током служит ток базы I>Б>, а выходным, как и в схеме с ОБ, то коллектора I>К>. Для схемы ОЭ, широко применяемой в радиотехнических устройствах на транзисторах, используется коэффициент передачи базового тока . Выражение для можно получить, решая его относительно тока I>К>:
Запишем это выражение в виде
I>К> = I>Б> + I>КЭО>.
Г
де
и
- обратный ток коллекторного перехода в схеме ОЭ при I>Б> = 0.
Выражение для коэффициента передачи базового тока легко получить используя эти соотношения:
Статические параметры транзистора.
Статические параметры транзистора характеризуют свойства прибора в статическом режиме, т.е. в том случае, когда к его электродам подключены лишь источники постоянных напряжений.
Система статических параметров транзистора выбирается таким образом, чтобы с помощью минимального числа этих параметров можно было бы наиболее полно отобразить особенности статических характеристик транзистора в различных режимах. Можно выделить статические параметры режима отсечки, активного режима и режима насыщения. К статическим параметрам относятся также величины, отображающие характеристики в близи пробоя.
Статические параметры в активном режиме.
Статическим параметром для этого режима служит статический коэффициент передачи тока в схеме ОЭ:
Коэффициент
h>21Э>
является интегральным коэффициентом
передачи базового тока ,
однако, статический коэффициент
определяет как
пренебрегая током І>КБО>,
что вполне допустимо при условии, что
І>Б>
20І>КБО>.
В качестве статического параметра активного режима используется также статическая крутизна прямой передачи в схеме ОЭ:
Статические параметры в режиме отсечки.
В качестве этих параметров используются обратные токи в транзисторе.
Статические параметры режима отсечки в значительной мере определяют температурную нестабильность работы транзистора и обязательно используются во всех расчетах схем на транзисторах. К числу этих параметров относятся следующие токи:
обратный ток коллектора І>КБО> – это ток через коллекторный переход при заданном обратном напряжении коллектор – база и разомкнутом выводе эмиттера;
обратный ток эмиттера І>ЭБО> – это ток через эмиттерный переход при заданном обратном напряжении эмиттер – база и разомкнутом выводе коллектора;
обратный ток коллектора І>КБК> – это ток через коллекторный переход при заданном обратном напряжении коллектор – база и при замкнутых накоротко выводах эмиттера и базы;
обратный ток І>ЭБК> – это ток через эмиттерный переход при заданном обратном напряжении эмиттер – база и при замкнутых накоротко выводах коллектора и базы;
обратный ток коллектор – эмиттер – ток в цепи коллектор – эмиттер при заданном обратном напряжении U>КЭ>. Этот ток обозначается: І>КЭО> – при разомкнутом выводе базы; І>КЭК> – при коротко замкнутых выводах эмиттера и базы; І>КЭ>>R> – при заданном сопротивлении в цепи базы – эмиттер; І>КЭX> – при заданном обратном напряжении U>БЭ>.
Статические параметры в режиме насыщения.
В качестве параметров в этом режиме используются величины напряжений между электродами транзистора, включенного по схеме ОЭ.
Напряжение насыщение коллектор – эмиттер U>КЭ нас> – это напряжение между выводами коллектора и эмиттера в режиме насыщения при заданных токах базы и коллектора;
напряжение насыщение база – эмиттер U>БЭ нас> – это напряжение между выводами базы и эмиттера в режиме насыщения при заданных токах базы и коллектора.
При измерениях U>КЭ нас> и U>БЭ нас> ток коллектора задается чаще всего равным номинальному значению, а ток базы задается в соответствии с соотношением І>Б> = К>нас>І’>Б>, где К>нас> коэффициент насыщения; І’>Б> ток на границе насыщения.
Статические параметры в области пробоя.
Основными параметрами в этом режиме служат:
пробивное напряжение коллектор – база U>КБО проб> – это пробивное напряжение между выводами коллектора и базы при заданном обратном токе коллектора І>КБО> и токе І>Э> = 0.
пробивное напряжение коллектор – эмиттер – пробивное напряжение между выводами коллектора и эмиттера при заданном токе І>К>.
Напряжение U>КЭО проб> определяется соотношением
